k = 0 megfelel a kritikus helyzetet, amelyben a sík felület esetében, amely elindult a sűrűség a kritikus sűrűség ρc = 3H/8πG, a fenti egyenlet a következő címen szerezhető k = (8πG/3c) (ρ-ρc)
Tehát Ω = ρ / ρc ismert
(1-1 / Ω) = 3kc/8πGρR
Az anyag főleg a nem-relativisztikus fő halmazállapotúak, ραR, míg a sugárzás uralta halmazállapot a fő időszak relativitás ραR, ezért kell a jobb oldali arányos R vagy R R korszak nagy egyesített nagyon kicsi, jobb oldali 10 kicsi lesz, mint a rend, vagyis az anyag sűrűsége a korai univerzumban közel a kritikus sűrűség: (TG) = 1 ± 0 ⑽. eltérés csodálatos kis, ha van egy külön mechanizmust kell biztosítani, vagy Nehéz elképzelni, hogy nem lesz olyan közel a rendkívüli.
Mágneses monopol nehéz
Nagy méretű látómező megközelítőleg egyenletes életkor 10 cm, akkor a vákuum nem lehet nagyobb, mint a térfogata a régió ⑽ = 10 centiméter. Mivel a mágneses pólus különböző vákuum államokban találkozásánál régiók száma, amely lényegében azonos, mint a több ezekben a régiókban. Ezért, ha a szám sűrűsége monopólusok n értéke körülbelül 10 centiméter. így ki tudja számítani a számát monopólusok sűrűsége körülbelül 2X10 cm maEz az érték csak kis hányada számának sűrűsége a gyermek 1-2 nagyságrenddel. Amennyiben ez az eredmény helyes, mágneses monopólusok kell nagyon könnyű megtalálni, de az tény, hogy még nem találta meg az időben, figyelembe véve a monopol tömeg nagyon nagy, kattintson ide számított mágneses monopólus sűrűsége az univerzum hozzájárul-ig: ρ ≈ 3x10 g / cm, ami kevésbé sűrű, mint a kritikus sűrűség a világegyetem zárt még magasabb 13 középsúlyú. Eszerint sűrűség kiszámításához az Univerzum korát lesz elég fiatal, hogy az a pont, az abszurditás.
|
