Izentropikus terjeszkedés [1] (isentropicexpansion) Gáz az adiabatikus expanzió az expander külső munkát, mert nincs hőcsere a külvilággal, a izentropikus folyamat ismert izentropikus bővítése, bővítése energia a munka a csökken, hogy kompenzálja, akkor a hőmérsékletet csökkentjük, hogy elérjék a hűtés céljára.
Az első főtétele dQ = dU PDV, a tökéletes gáz dU = cvdT, abban az esetben, adiabatikus dQ = 0, tehát 0 = cvdT PDV, lehet beszerezni '-dT = \ frac {p} {c_v} dV `, amíg rendszer ható külső, a rendszer lehűteni.
Adiabatikus kiterjedés, a hőmérséklet csökkent a T1 T2, a nyomásesés a p1 p2, a rendszer a külső munka $ W = U_1-U_2 = c_v (t_1-T_2) = c_vT_1 $
$ [1 - (\ frac {p_2} {p_1}) ^ {\ frac {K-1} {K}}] $, ahol $ K = \ frac {C_P} {c_v} $, azt mutatja, a munka a rendszer külső mielőtt a tágulási arányos a gáz hőmérséklete T1, jelezve, hogy a T1 nagyobb a több külső munka, ami csökkentheti a több gáz belső hőmérséklet csökkenés még jelentősebb, hatékony eszköze hűtés a magas hőmérsékletű zóna, mint a tágulási isenthalpic hűtés. A tényleges visszafordíthatatlan expander a súrlódás és egyéb tényezők, ez nem bővíthető, de esett le, hogy T2 T3, de az expanziós arány csökkent entalpia sokkal alacsonyabb hőmérsékleten marad, T4, amelyet be lehet állítani expander hatásfok η = AH real / DH ok = $ \ frac {H_1-H_3} {H_1-H_2} $, általában 0,6-0,9.
|
